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Il mwdabarione è una mwdqparticella subatomica non elementare costituita da un numero dispari (almeno 3) di mwdgquark di valenza.cite-ref-gell-mann-1964-1-0[1] In quanto composti da quark i barioni appartengono alla famiglia degli mwewadroni e prendono parte all'mwfainterazione forte. Avendo mwfqspin mwfgsemintero sono mwfwfermioni.

Il termine barione fu proposto da Abraham Paiscite-ref-2[2] e deriva dal mwhggreco mwhwβαρύς (barýs), che significa "pesante",cite-ref-3[3] trattandosi di particelle con mwjamassa maggiore rispetto a quelle fino ad allora conosciute. I barioni più noti sono il mwjqprotone e il mwjgneutrone, entrambi formati da tre quark, che costituiscono la maggior parte della massa visibile nell'mwjwuniverso e compongono il mwkanucleo di tutti gli mwkqatomi.

Un censimento dei barioni dell'universo indica che il 10% può essere trovato dentro le galassie, dal 50 al 60% nel mezzo circumgalattico,cite-ref-4[4] e il restante 30 o 40% nel mezzo intergalattico tiepido-caldo (WHIM).cite-ref-5[5]

• Acquisizioni più recenti

• Aspetti generali

• Lista dei barioni

• J P = barioni 1/2 +

• J P = barioni 3/2 +

• Note

• Bibliografia

• Voci correlate

• Altri progetti

• Collegamenti esterni

In data 22 dicembre 2006 sono stati scoperti due nuovi barioni, chiamati "mwnwSigma-secondarie-b". Uno dei nuovi barioni scoperti dall'esperimento è formato da due mwoaquark up e da uno mwoqbottom, l'altro da due mwogquark down e da un bottom. Le due nuove particelle subatomiche sono state individuate da un gruppo di ricerca americano coordinato da Petar Maksimovic della Scuola di arti e Scienze Krieger.

Per un certo tempo si è ritenuto che alcuni esperimenti mostrassero l'esistenza di mwpapentaquark, barioni "esotici" costituiti da quattro quark e un antiquarkcite-ref-h-muir-2003-6-0[6]cite-ref-k-carter-2003-7-0[7] (vedi paragrafo successivo).

Nel 2014, nell'ambito dell'esperimento mwrgLHCb al mwrwLHC, sono state scoperte le due particelle di natura barionica Xi_b'-, Xi_b*-cite-ref-8[8]cite-ref-9[9]

Essendo fermioni, i barioni sono descritti dalla mwugstatistica di Fermi-Dirac, che si applica a tutte le particelle che obbediscono al mwuwprincipio di esclusione di Pauli.

I quark hanno mwvqnumero barionico mwvgBmwvw =mwwa mwwg1/3 mentre per gli antiquark mwwwBmwxa =mwxq −mwxw1/3. Il termine barione solitamente si riferisce ai "triquark", ovvero quei barioni composti da tre quark (mwyaBmwyq =mwyg mwza1/3mwzq +mwzg mwaa1/3mwaq +mwag mwba1/3mwbq =mwbg 1). Ogni barione ha un'mwbwantiparticella formata dagli mwcaantiquark corrispondenti; per esempio, un protone è costituito di due mwcqquark up e un mwcgquark down, mentre l'mwcwantiprotone, è costituito di due mwdaantiquark up e un mwdqantiquark down.

Sono stati proposti barioni esotici, come il pentaquark, formato da quattro quark e un antiquark (mwdwBmwea =mweq mwew1/3mwfa +mwfq mwfw1/3mwga +mwgq mwgw1/3mwha +mwhq mwhw1/3mwia −mwiq mwiw1/3mwja =mwjq 1),cite-ref-h-muir-2003-6-1[6]cite-ref-k-carter-2003-7-1[7] ma la loro esistenza non è generalmente accettata. In particolare, nel 2006cite-ref-pdgpentaquarks2006-10-0[10] e nel 2008cite-ref-pdgpentaquarks2008-11-0[11] la comunità dei fisici delle particelle si esprimeva in modo predominante contro la loro esistenza. Tuttavia nel luglio 2015 l'esperimento mwngLHCb osservò due risonanze compatibili con stati di pentaquark nel decadimento Λmwnw0b → J/ψKmwoa−p, con una significatività statistica combinata di 15 σ.cite-ref-lhcb-public-12-0[12]cite-ref-lhcb2015-13-0[13]

In teoria, potrebbero esistere anche gli eptaquark (5 quark, 2 antiquark), i nonaquark (6 quark, 3 antiquark), ecc.

Queste liste espongono tutti i barioni noti e quelli previsti teoricamente con momento angolare totale mwrgJmwrw = 1/2 e nelle configurazioni di mwsaJ = 3/2 con mwsqparità positiva.cite-ref-griffiths2008-14-0[14] Le antiparticelle non sono elencate nelle tabelle, tuttavia si possono ottenere semplicemente scambiando tutti i quark con antiquark (e gli antiquark con quark), e rendendo mwtgQ, mwtwB, mwuaS, mwuqC, mwugB′ di segno opposto.

• I barioni composti da un tipo di quark (uuu, ddd, ...) possono esistere in configurazione mwvqJmwvg =mwvw mwwa3⁄mwwq2, mentre mwwgJmwww =mwxa mwxq1⁄mwxg2 è proibito dal mwxwprincipio di esclusione di Pauli.

• I barioni composti da due tipi di quark (uud, uus, ...) possono esistere sia in configurazione mwyqJmwyg =mwyw mwza1⁄mwzq2 sia in mwzgJmwzw =mw0a mw0q3⁄mw0g2.

• I barioni composti da tre tipi di quark (uds, udc, ...) possono esistere sia in configurazione mw1aJmw1q =mw1g mw1w1⁄mw2a2 sia in mw2qJmw2g =mw2w mw3a3⁄mw3q2. Per questi barioni sono possibili due configurazioni con mw3gJmw3w =mw4a mw4q1⁄mw4g2.

I simboli utilizzati sono: mw5aI (mw5qisospin), mw5gJ (mw5woperatore momento angolare totale), mw6aP (mw6qparità), u (mw6gquark up), d (mw6wquark down), s (mw7aquark strange), c (mw7qquark charm), b (mw7gquark bottom), mw7wQ (mw8acarica), mw8qB (mw8gnumero barionico), mw8wS (mw9astranezza), mw9qC (mw9gcharm), mw9wB′ (mw-abottomness).

Le particelle con il simbolo mw-g† accanto al nome sono previste dal mw-wmodello standard ma non ancora osservate. I valori segnati in mw-arosso non sono ancora stati stabiliti tramite gli esperimenti, ma sono previsti dal mw-qmodello a quark e sono coerenti con le misure.cite-ref-15[15]cite-ref-16[16]cite-ref-17[17]

| Nome della particella | Simbolo | Quark contenuti | Massa a riposo ( MeV / c 2 ) | I | J P | Q ( e ) | S | C | B' | vita media ( s ) | Comunemente decade in |

|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|

| nucleone / protone [ 18 ] | p / p + / N + | u u d | 938,272 029 ± 0,000080 [a] | 1/2 | 1/2 + | +1 | 0 | 0 | 0 | Stabile | Inosservati |

| nucleone / neutrone [ 19 ] | n / n⁰ / N⁰ | u d d | 939,565 360±0,000 081 [a] | 1/2 | 1/2 + | 0 | 0 | 0 | 0 | 8,857 ± 0,008×10 2 [c] | p + + e⁻ + ν ¯ e {\displaystyle {\bar {\nu }}_{e}} |

| Lambda [ 20 ] | Λ⁰ | u d s | 1115,683 ± 0,006 | 0 | 1/2 + | 0 | −1 | 0 | 0 | 2,631 ± 0,020×10 −10 | p + + π⁻ o n⁰ + π⁰ |

| Lambda charmed [ 21 ] | Λ + c | u d c | 2286,46 ± 0,14 | 0 | 1/2 + | +1 | 0 | +1 | 0 | 2,00 ± 0,06×10 −13 | Vedi modi di decadimento di Λ + c |

| Lambda bottom [ 22 ] | Λ⁰ b | u d b | 5620,2 ± 1,6 | 0 | 1/2 + | 0 | 0 | 0 | −1 | 1,409 +0,055 ×10 −12 1,409 −0,054 ×10 −12 | Vedi modi di decadimento di Λ⁰ b |

| Sigma [ 23 ] | Σ + | u u s | 1189,37 ± 0,07 | 1 | 1/2 + | +1 | −1 | 0 | 0 | 8,018 ± 0,026×10 −11 | p + + π⁰ o n⁰ + π+ |

| Sigma [ 24 ] | Σ⁰ | u d s | 1192,642 ± 0,024 | 1 | 1/2 + | 0 | −1 | 0 | 0 | 7,4 ± 0,7×10 −20 | Λ⁰ + γ |

| Sigma [ 25 ] | Σ⁻ | d d s | 1197,449 ± 0,030 | 1 | 1/2 + | −1 | −1 | 0 | 0 | 1,479 ±0,011×10 −10 | n⁰ + π⁻ |

| Sigma charmed [ 26 ] | Σ ++ c (2455) | u u c | 2454,02 ± 0,18 | 1 | 1/2 + | +2 | 0 | +1 | 0 | 3,0 ± 0,4×10 −22 [d] | Λ + c + π + |

| Sigma charmed [ 26 ] | Σ + c (2455) | u d c | 2452,9 ± 0,4 | 1 | 1/2 + | +1 | 0 | +1 | 0 | >1,4×10 −22 [d] | Λ+ c + π⁰ |

| Sigma charmed [ 26 ] | Σ⁰ c (2455) | d d c | 2453,76 ± 0,18 | 1 | 1/2 + | 0 | 0 | +1 | 0 | 3,0 ± 0,5×10 −22 [d] | Λ + c + π⁻ |

| Sigma bottom [ 27 ] | Σ + b (? [e] ) | u u b | 5807,8 ± 2,7 | 1 | 1/2 + | +1 | 0 | 0 | −1 | Sconosciuta | Λ⁰ b + π+ |

| Sigma bottom † | Σ⁰ b (? [e] ) | u d b | Sconosciuta | 1 | 1/2 + | 0 | 0 | 0 | −1 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Sigma bottom [ 27 ] | Σ⁻ b (? [e] ) | d d b | 5815,2 ± 2,0 | 1 | 1/2 + | −1 | 0 | 0 | −1 | Sconosciuta | Λ⁰ b + π⁻ |

| Xi [ 28 ] | Ξ⁰ | u s s | 1314,86 ± 0,20 | 1/2 | 1/2 + | 0 | −2 | 0 | 0 | 2,90 ± 0,09×10 −10 | Λ⁰ + π⁰ |

| Xi [ 29 ] | Ξ⁻ | d s s | 1321,71 ± 0,07 | 1/2 | 1/2 + | −1 | −2 | 0 | 0 | 1,639 ± 0,015×10 −10 | Λ⁰ + π⁻ |

| Xi charmed [ 30 ] | Ξ + c | u s c | 2467,9 ± 0,4 | 1/2 | 1/2 + | +1 | −1 | +1 | 0 | 4,42 ± 0,26×10 −13 | Vedi modi di decadimento di Ξ + c |

| Xi charmed [ 31 ] | Ξ⁰ c | d s c | 2471,0 ± 0,4 | 1/2 | 1/2 + | 0 | −1 | +1 | 0 | 1,12 +0,13 ×10 −13 1,12 −0,10 ×10 −13 | Vedi modi di decadimento di Ξ⁰ c |

| Xi charmed primo [ 32 ] | Ξ′ + c | u s c | 2575,7 ± 3,1 | 1/2 | 1/2 + | +1 | −1 | +1 | 0 | Sconosciuta | Ξ + c + γ (osservati) |

| Xi charmed primo [ 33 ] | Ξ′⁰ c | d s c | 2578,0 ± 2,9 | 1/2 | 1/2} + | +1 | −1 | +1 | 0 | Sconosciuta | Ξ⁰ c + γ (osservati) |

| Xi doppio charmed [f] | Ξ ++ cc | u c c | 3621,40 ± 0,72 ± 0,27 ± 0,14 | 1/2 | 1/2 + | +2 | 0 | +2 | 0 | Sconosciuta | Λ + c + K⁻ + π + + π + |

| Xi doppio charmed [f] [ 34 ] | Ξ + cc | d c c | 3518,9 ± 0,9 [f] | 1/2 | 1/2 + | +1 | 0 | +2 | 0 | < 3,3×10 −14 [f] | Λ + c + K⁻ + π + [f] o p + + D + + K⁻ [f] |

| Xi bottom [ 35 ] (o Cascata B ) | Ξ⁰ b | u s b | Sconosciuta | 1/2 | 1/2 + | 0 | −1 | 0 | −1 | 1,42 + 0,28 ×10 −12 1,42 −0,24 ×10 −12 [g] | Vedi modi di decadimento di Ξ⁰ b |

| Xi bottom [ 35 ] (o Cascata B) | Ξ⁻ b | d s b | 5792,4 ± 3,0 | 1/2 | 1/2 + | −1 | −1 | 0 | −1 | 1,42 + 0,28 ×10 −12 1,42 −0,24 ×10 −12 [g] | Vedi modi di decadimento di Ξ⁻ b (furono osservati anche Ξ⁻ + J/ψ ) |

| Xi bottom primo † | Ξ′⁰ b | u s b | Sconosciuta | 0 | 1/2 + | 0 | −1 | 0 | −1 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Xi bottom primo † | Ξ′⁻ b | d s b | Sconosciuta | 0 | 1/2 + | 0 | −1 | 0 | −1 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Xi doppio bottom † | Ξ⁰ bb | u b b | Sconosciuta | 1/2 | 1/2 + | 0 | 0 | 0 | −2 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Xi doppio bottom † | Ξ⁻ bb | d b b | Sconosciuta | 1/2 | 1/2 + | −1 | 0 | 0 | −2 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Xi bottom charmed † | Ξ + cb | u c b | Sconosciuti | 1/2 | 1/2 + | +1 | 0 | +1 | −1 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Xi bottom charmed † | Ξ⁰ cb | d c b | Sconosciuta | 1/2 | 1/2 + | 0 | 0 | +1 | −1 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Xi bottom charmed primo † | Ξ′ + cb | u c b | Sconosciuta | 0 | 1/2 + | +1 | 0 | +1 | −1 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Xi bottom charmed primo † | Ξ′⁰ cb | d c b | Sconosciuta | 0 | 1/2 + | +1 | 0 | +1 | −1 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Omega charmed [ 36 ] | Ω⁰ c | s s c | 2697,5 ± 2,6 | 0 | 1/2 + | 0 | −2 | +1 | 0 | 6,9 ± 1,2×10 −14 | Vedi modi di decadimento di Ω⁰ c |

| Omega bottom [ 37 ] | Ω⁻ b | s s b | 6165 ± 23 | 0 | 1/2 + | −1 | −2 | 0 | −1 | 1,13 + 0,55 ×10 −12 1,13 −0,42 ×10 −12 | ( Ω⁻ + J/ψ osservati) |

| Omega doppio charmed † | Ω + cc | s c c | Sconosciuta | 0 | 1/2 + | +1 | −1 | +2 | 0 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Omega bottom charmed † | Ω⁰ cb | s c b | Sconosciuta | 0 | 1/2 + | 0 | −1 | +1 | −1 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Omega bottom charmed primo † | Ω′⁰ cb | s c b | Sconosciuta | 0 | 1/2 + | 0 | −1 | +1 | −1 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Omega doppio bottom † | Ω⁻ bb | s b b | Sconosciuta | 0 | 1/2 + | −1 | −1 | 0 | −2 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Omega doppio bottom charmed † | Ω + ccb | c c b | Sconosciuta | 0 | 1/2 + | +1 | 0 | +2 | −1 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Omega doppio bottom charmed † | Ω⁰ cbb | c b b | Sconosciuta | 0 | 1/2 + | 0 | 0 | +1 | −2 | Sconosciuta | Sconosciuti |

mwbac† Particella non ancora osservata.

mwbak[a] Le masse del mwbaoprotone e del mwbasneutrone sono conosciute con migliore precisione in mwbawunità atomiche (u) che in mwba0MeV/mwba4c², a causa del valore relativamente poco conosciuto della mwba8carica elementare. Nell'unità di massa atomica, la massa del protone è 1,007mwbba 276mwbbe 466mwbbi 88(13) mwbbmu mentre quella del neutrone è 1,008mwbbq 664mwbbu 915mwbby 60(55) mwbbcu.

mwbbk[b] Almeno 10mwbbo35 anni. Vedi mwbbsdecadimento del protone.

mwbb0[c] Per i mwbb4neutroni liberi; nella maggior parte dei nuclei, i neutroni sono stabili.

mwbca[d] Il PDG riferisce la mwbcelarghezza di risonanza (Γ). Qui invece viene data la conversione τmwbci =mwbcm ħ/Γ.

mwbcu[e] I valori specifici del nome non sono stati ancora decisi, ma potrebbero essere vicini a Σmwbcyb(5810).

mwbcg[f] Esistono alcune controversie riguardo a questi dati.cite-ref-pdgdoublecharmedxi-34-1[34]

mwbc4[g] Questa è in realtà una misura della vita media dei barioni B che decadono in un getto (mwbc8jet) contenente una stessa coppia di segni Ξmwbda∓lmwbde∓. Probabilmente la miscela (mwbdimix) è principalmente Ξmwbdmb con qualche Λmwbdqb.

| Nome della particella | Simbolo | Quark contenuti | Massa a riposo ( MeV / c 2 ) | I | J P | Q ( e ) | S | C | B' | vita media ( s ) | Comunemente decade in |

|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|

| Delta [ 38 ] | Δ++ (1232) | u u u | 1232 ± 1 | 3/2 | 3/2 + | +2 | 0 | 0 | 0 | 5,58 ± 0,09×10 −24 [h] | p + + π + |

| Delta [ 38 ] | Δ + (1232) | u u d | 1232 ± 1 | 3/2 | 3/2 + | +1 | 0 | 0 | 0 | 5,58 ± 0,09×10 −24[h] | π + + n 0 o π 0 + p |

| Delta [ 38 ] | Δ⁰ (1232) | u d d | 1232 ± 1 | 3/2 | 3/2 + | 0 | 0 | 0 | 0 | 5,58 ± 0,09×10 −24[h] | π⁰ + n⁰ o π⁻ + p + |

| Delta [ 38 ] | Δ⁻ (1232) | d d d | 1232 ± 1 | 3/2 | 3/2 + | −1 | 0 | 0 | 0 | 5,58 ± 0,09×10 −24 [h] | π⁻ + n⁰ |

| Sigma [ 39 ] | Σ ∗+ (1385) | u u s | 1382,8 ± 0,4 | 1 | 3/2 + | +1 | −1 | 0 | 0 | 1,84 ± 0,04×10 −23 [h] | Λ⁰ + π+ o Σ+ + π⁰ o Σ⁰ + π+ |

| Sigma [ 39 ] | Σ∗0 (1385) | u d s | 1383,7 ± 1,0 | 1 | 3/2 + | 0 | −1 | 0 | 0 | 1,8±0,3×10 −23 [h] | Λ⁰ + π⁰ o Σ+ + π⁻ o Σ⁰ + π⁰ |

| Sigma [ 39 ] | Σ ∗⁻ (1385) | d d s | 1387,2 ± 0,5 | 1 | 3/2 + | −1 | −1 | 0 | 0 | 1,67 ± 0,09×10 −23 [h] | Λ⁰ + π⁻ o Σ⁰ + π⁻ o Σ⁻ + π⁰ |

| Sigma charmed [ 40 ] | Σ ∗++ c (2520) | u u c | 2518,4 ± 0,6 | 1 | 3/2 + | +2 | 0 | +1 | 0 | 4,4 ± 0,6×10 −23 [h] | Λ + c + π+ |

| Sigma charmed [ 40 ] | Σ ∗+ c (2520) | u d c | 2517,5 ± 2,3 | 1 | 3/2 + | +1 | 0 | +1 | 0 | > 3,9×10 −23 [h] | Λ + c + π⁰ |

| Sigma charmed [ 40 ] | Σ ∗ ⁰ c (2520) | d d c | 2518,0 ± 0,5 | 1 | 3/2 + | 0 | 0 | +1 | 0 | 4,1 ± 0,5×10 −23 [h] | Λ + c + π⁻ |

| Sigma bottom [ 41 ] | Σ ∗+ b | u u b | 5829,0 ± 3,4 | 1 | 3/2 + | +1 | 0 | 0 | −1 | Sconosciuta | Λ⁰ b + π+ |

| Sigma bottom † | Σ ∗ ⁰ b | u d b | Sconosciuta | 1 | 3/2 + | 0 | 0 | 0 | −1 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Sigma bottom [ 41 ] | Σ ∗⁻ b | d d b | 5836,4 ± 2,8 | 1 | 3/2 + | −1 | 0 | 0 | −1 | Sconosciuta | Λ⁰ b + π⁻ |

| Xi [ 42 ] | Ξ ∗0 (1530) | u s s | 1531,80 ± 0,32 | 1/2 | 3/2 + | 0 | −2 | 0 | 0 | 7,2 ± 0,4×10 −23 [h] | Ξ⁰ + π⁰ o Ξ⁻ + π+ |

| Xi [ 42 ] | Ξ ∗⁻ (1530) | d s s | 1535,0 ± 0,6 | 1/2 | 3/2 + | −1 | −2 | 0 | 0 | 6,7 +1,1 ×10 −23 6,7 −1,2 ×10 −23 [h] | Ξ⁰ + π⁻ o Ξ⁻ + π⁰ |

| Xi charmed [ 43 ] | Ξ ∗+ c (2645) | u s c | 2646.6 ± 1,4 | 1/2 | 3/2 + | +1 | −1 | +1 | 0 | 2,1×10 −22 [h] | Ξ + c + π⁰ (osservati) |

| Xi charmed [ 43 ] | Ξ ∗0 c (2645) | d s c | 2646,1 ± 1,2 | 1/2 | 3/2 + | 0 | −1 | +1 | 0 | > 1,2×10 −22 [h] | Ξ + c + π⁻ (osservati) |

| Xi doppio charmed † | Ξ ∗++ cc | u c c | Sconosciuta | 1/2 | 3/2 + | +2 | 0 | +2 | 0 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Xi doppio charmed † | Ξ ∗+ cc | d c c | Sconosciuta | 1/2 | 3/2 + | +1 | 0 | +2 | 0 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Xi bottom [ 44 ] | Ξ ∗0 b | u s b | 5945.0 ± 2.8 | 1/2 | 3/2 + | 0 | −1 | 0 | −1 | Sconosciuta | Ξ⁻ b + π+ o Ξ + b + π- |

| Xi bottom † | Ξ ∗⁻ b | d s b | Sconosciuta | 1/2 | 3/2 + | −1 | −1 | 0 | −1 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Xi doppio bottom † | Ξ ∗0 bb | u b b | Sconosciuta | 1/2 | 3/2 + | 0 | 0 | 0 | −2 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Xi doppio bottom † | Ξ ∗⁻ bb | d b b | Sconosciuta | 1/2 | 3/2 + | −1 | 0 | 0 | −2 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Xi bottom charmed † | Ξ ∗+ cb | u c b | Sconosciuta | 1/2 | 3/2 + | +1 | 0 | +1 | −1 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Xi bottom charmed † | Ξ ∗0 cb | d c b | Sconosciuta | 1/2 | 3/2 + | 0 | 0 | +1 | −1 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Omega [ 45 ] | Ω⁻ | s s s | 1672,45 ± 0,29 | 0 | 3/2 + | −1 | −3 | 0 | 0 | 8,21 ± 0,11×10 −11 [h] | Λ⁰ + K⁻ o Ξ⁰ + π⁻ o Ξ⁻ + π⁰ |

| Omega charmed [ 46 ] | Ω ∗0 c (2770) | s s c | 2768,3 ± 1,5 | 0 | 3/2 + | 0 | −2 | +1 | 0 | Sconosciuta | Ω⁰ c + γ |

| Omega bottom † | Ω ∗⁻ b | s s b | Sconosciuta | 0 | 3/2 + | −1 | −2 | 0 | −1 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Omega doppio charmed † | Ω ∗+ cc | s c c | Sconosciuta | 0 | 3/2 + | +1 | −1 | +2 | 0 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Omega bottom charmed † | Ω ∗0 cb | s c b | Sconosciuta | 0 | 3/2 + | 0 | −1 | +1 | −1 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Omega doppio bottom † | Ω ∗⁻ bb | s b b | Sconosciuta | 0 | 3 + | −1 | −1 | 0 | −2 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Omega triplo charmed † | Ω ++ ccc | c c c | Sconosciuta | 0 | 3/2 + | +2 | 0 | +3 | 0 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Barione omega doppio charmed † | Ω ∗+ ccb | c c b | Sconosciuta | 0 | 3/2 + | +1 | 0 | +2 | −1 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Barione omega doppio bottom charmed † | Ω ∗0 cbb | c b b | Sconosciuta | 0 | 3/2 + | 0 | 0 | +1 | −2 | Sconosciuta | Sconosciuti |

| Omega triplo bottom † | Ω⁻ bbb | b b b | Sconosciuta | 0 | 3/2 + | −1 | 0 | 0 | −3 | Sconosciuta | Sconosciuti |

mwcfq† Particella non ancora osservata.

mwcfy[h] Il PDG riporta la mwcfclarghezza di risonanza (Γ). Qui invece viene data la conversione τmwcfg =mwcfk ħ/Γ.

cite-note-gell-mann-1964-11. ↑ mwcgaM. Gell-Mann, mwcgemwcgiA schematic model of baryons and mesons, in mwcgmPhysics Letters, vol.mwcgq 8, n.mwcgu 3, 1964, pp.mwcgy 214-215, mwcgcBibcode:mwcgg1964PhL.....8..214G, mwcgkDOI:mwcgo10.1016/S0031-9163(64)92001-3.

cite-note-22. ↑ mwcg4Tadao Nakano e Kazuhiko Nishijima, mwchemwchiCharge Independence for mwchmV-particles, in mwchqProgress of Theoretical Physics, vol.mwchu 10, n.mwchy 5, novembre 1953, pp.mwchc 581-582, mwchgBibcode:mwchk1953PThPh..10..581N, mwchoDOI:mwchs10.1143/PTP.10.581. mwch0«The 'baryon' is the collective name for the members of the nucleon family. This name is due to mwch4Pais. See ref. (6).»

cite-note-33. ↑ mwciimwcimmwciqDIZIONARIO GRECO ANTICO - Greco antico - Italiano, su mwciuwww.grecoantico.com. mwciyURL consultato il 1º marzo 2024.

cite-note-44. ↑ mwcioJ. Michael Shull, mwcisThe Baryon Census in a Multiphase Intergalactic Medium: 30% of the Baryons May Still be Missing, vol.mwciw 759, n.mwci0 1, The Astrophysical Journal, 2012, mwci4DOI:mwci810.1088/0004-637X/759/1/23.

cite-note-55. ↑ mwcjmJ.-P. Macquart, mwcjqA census of baryons in the Universe from localized fast radio bursts, vol.mwcju 581, Nature, 2020, pp.mwcjy 391-395, mwcjcDOI:mwcjg10.1038/s41586-020-2300-2.

cite-note-h-muir-2003-66. ↑ H. Muir (2003)

cite-note-k-carter-2003-77. ↑ K. Carter (2003)

cite-note-88. ↑ <mwckyDue nuove particelle da Lhc | Wired Italia

cite-note-99. ↑ mwckomwcksarxiv.org, mwckwhttps://arxiv.org/pdf/1411.4849v1.pdfmwck0 Titolo mancante per url mwck4url (aiuto).

cite-note-pdgpentaquarks2006-1010. ↑ W.-M. Yao mwclqet al. (2006): mwcluParticle listings – Θmwcly+

cite-note-pdgpentaquarks2008-1111. ↑ C. Amsler mwcloet al. (2008): mwclsPentaquarks

cite-note-lhcb-public-1212. ↑ mwcl8LHCb, mwcmamwcmeObservation of particles composed of five quarks, pentaquark-charmonium states, seen in Λmwcmimwcmm0mwcmqb → J/ψpKmwcmu− decays., su mwcmylhcb-public.web.cern.ch, mwcmcCERN, 14 luglio 2015. mwcmgURL consultato il 14 luglio 2015.

cite-note-lhcb2015-1313. ↑ mwcmwR. Aaij et al. (mwcm0LHCb collaboration), mwcm4mwcm8Observation of J/ψp resonances consistent with pentaquark states in Λmwcnamwcne0mwcnib→J/ψKmwcnm−p decays, in mwcnqmwcnuPhysical Review Letters, vol.mwcny 115, n.mwcnc 7, 2015, pp.mwcng 072001, mwcnkBibcode:mwcno2015PhRvL.115g2001A, mwcnsDOI:mwcnw10.1103/PhysRevLett.115.072001, mwcn0PMIDmwcn4 mwcn826317714, mwcoaarXiv:mwcoe1507.03414.

cite-note-griffiths2008-1414. ↑ mwcouGriffiths, David J., mwcoymwcocIntroduction to Elementary Particles, 2nd revised, WILEY-VCH, 2008, pp.mwcog mwcok181–188, mwcooISBNmwcos 978-3-527-40601-2.

cite-note-1515. ↑ mwcpa(mwcpemwcpiENmwcpm) C. Amsler mwcpqet al. (2008): mwcpuParticle summary tables – Baryons

cite-note-1616. ↑ J.G. Körner mwcpket al. (1994)

cite-note-1717. ↑ J. Beringer mwcp0et al. (2012) and 2013 partial update for the 2014 edition: mwcp4Particle summary tables – Baryons mwcp8Archiviatomwcqa il 12 marzo 2014 in mwcqeInternet Archivemwcqi.

cite-note-pdgproton-181. C. Amsler mwcqcet al. (2008): mwcqgParticle listings – pmwcqk+

cite-note-pdgneutron-192. C. Amsler mwcq0et al. (2008): mwcq4Particle listings – n⁰

cite-note-203. C. Amsler mwcriet al. (2008): mwcrmParticle listings – Λ

cite-note-pdgcharmedlamdba-214. C. Amsler mwcrcet al. (2008): mwcrgParticle listings – Λmwcrk+mwcroc

cite-note-pdgbottomlambda0-225. C. Amsler mwcr4et al. (2008): mwcr8Particle listings – Λ⁰mwcsab

cite-note-pdgsigma-236. C. Amsler mwcsqet al. (2008): mwcsuParticle listings – Σmwcsy+

cite-note-pdgsigma0-247. C. Amsler mwcsoet al. (2008): mwcssParticle listings – Σ⁰

cite-note-pdgsigma-258. C. Amsler mwcs8et al. (2008): mwctaParticle listings – Σ⁻}

cite-note-pdgcharmedsigma-2455-269. C. Amsler mwctget al. (2008): mwctkParticle listings – Σmwcto++mwctsc(2455)

cite-note-bottomsigma-2710. C. Amsler mwcueet al. (2008): mwcuiParticle listings – Σmwcum+mwcuqb(? mwcuue)

cite-note-pdgxi0-2811. C. Amsler mwcuket al. (2008): mwcuoParticle listings – Ξ⁰

cite-note-pdgxi-2912. C. Amsler mwcu4et al. (2008): mwcu8Particle listings – Ξ⁻

cite-note-pdgcharmedxi-3013. C. Amsler mwcvmet al. (2008): mwcvqParticle listings – Ξmwcvu+mwcvyc

cite-note-pdgcharmedxi0-3114. C. Amsler mwcvoet al. (2008): mwcvsParticle listings – Ξ⁰mwcvwc

cite-note-pdgcharmedxiprime0-3215. C. Amsler mwcwaet al. (2008): mwcweParticle listings – Ξ′mwcwi+mwcwmc

cite-note-pdgcharmedxiprime0-3316. C. Amsler mwcwcet al. (2008): mwcwgParticle listings – Ξ′⁰mwcwkc

cite-note-pdgdoublecharmedxi-3434. C. Amsler mwcw8et al. (2008): mwcxaParticle listings – Ξmwcxe+mwcxicc

cite-note-pdgbottomxi-3517. C. Amsler mwcxget al. (2008): mwcxkParticle listings – Ξ⁰mwcxob

cite-note-pdgcharmedomega0-3618. C. Amsler mwcx4et al. (2008): mwcx8Particle listings – Ω⁰mwcyac

cite-note-pdgbottomomega-3719. C. Amsler mwcyqet al. (2008): mwcyuParticle listings – Ω⁻mwcyyb

cite-note-pdgdelta-3820. C. Amsler mwczaet al. (2008): mwczeParticle listings – Δ (1232)(1232)

cite-note-pdgsigma-3921. C. Amsler mwczket al. (2008): mwczoParticle listings – Σ (1385)

cite-note-pdgcharmedsigma-4022. C. Amsler mwc0iet al. (2008): mwc0mParticle listings – Σmwc0q∗mwc0uc(2520)

cite-note-bottomsigma-4123. C. Amsler mwc0set al. (2008): mwc0wParticle listings – Σmwc00∗mwc04b

cite-note-pdgxi-4224. C. Amsler mwc1qet al. (2008): mwc1uParticle listings – Ξ (1530)

cite-note-pdgcharmedxi-4325. C. Amsler mwc1set al. (2008): mwc1wParticle listings – Ξmwc10∗+mwc14c(2645)

cite-note-lhc-cms-xi-bottom-4426. The CMS Collaboration. (2012): mwc2iObservation of an excited Ξmwc2mb baryon)

cite-note-pdgomega-4527. C. Amsler mwc2cet al. (2008): mwc2gParticle listings – Ω⁻

cite-note-pdgcharmedomega-0-4628. C. Amsler mwc2wet al. (2008): mwc20Particle listings – Ωmwc240mwc28c(2770)

• mwc3q(EN) C. Amsler (Particle Data Group), Review of Particle Physics, in Physics Letters B, vol. 667, n. 1, 2008, pp. 1-1340, DOI:10.1016/j.physletb.2008.07.018. and 2009 partial update for the 2010 edition.

• citereffermilab-pub-08-335-e(EN) V.M. Abazov (DØ Collaboration), Observation of the doubly strange b baryon Ω⁻b (PDF), su www-d0.fnal.gov, 2008.

• mwc3c(EN) K. Carter, The rise and fall of the pentaquark, su Symmetry Magazine, Fermilab/SLAC, 2006. URL consultato il 27 maggio 2008 (archiviato dall'url originale l'8 luglio 2007).

• mwc3k(EN) W.-M. Yao et al. (Particle Data Group), Review of Particle Physics, in Journal of Physics G, vol. 33, 2006, pp. 1-1232, DOI:10.1088/0954-3899/33/1/001.

• mwc3s(EN) H. Muir, Pentaquark discovery confounds sceptics, su New Scientist, 2003. URL consultato il 27 maggio 2008.

• mwc30(EN) J.G. Körner, M. Krämer, D. Pirjol, Heavy Baryons, in Progress in Particle and Nuclear Physics, vol. 33, 1994, pp. 787-868, DOI:10.1016/0146-6410(94)90053-1, 9406359.

• mwc4e(EN) H. Garcilazo, J. Vijande; A. Valcarce, Faddeev study of heavy-baryon spectroscopy, in Journal of Physics G, vol. 34, n. 5, 2007, pp. 961-976, DOI:10.1088/0954-3899/34/5/014.

• mwc4q(EN) S. Robbins, Physics Particle Overview – Baryons, su Journey Through the Galaxy, 2006. URL consultato il 20 aprile 2008 (archiviato dall'url originale il 28 febbraio 2008).

• mwc4y(EN) D.M. Manley, Status of baryon spectroscopy, in Journal of Physics: Conference Series, vol. 5, 2005, pp. 230-237, DOI:10.1088/1742-6596/9/1/043.

• mwc4g(EN) 1998 S.S.M. Wong, Introductory Nuclear Physics, 2ª ed., New York (NY), John Wiley & Sons, ISBN 0-471-23973-9.

• mwc4o(EN) R. Shankar, Principles of Quantum Mechanics, 2ª ed., New York (NY), Plenum Press, 1994, ISBN 0-306-44790-8.

• mwc4w(EN) E. Wigner, On the Consequences of the Symmetry of the Nuclear Hamiltonian on the Spectroscopy of Nuclei, in Physical Review, vol. 51, n. 2, 1937, pp. 106-119, DOI:10.1103/PhysRev.51.106.

• mwc44(EN) M. Gell-Mann, A Schematic of Baryons and Mesons, in Physics Letters, vol. 8, n. 3, 1964, pp. 214-215, DOI:10.1016/S0031-9163(64)92001-3.

• mwc5a(DE) W. Heisenberg, Über den Bau der Atomkerne I, in Zeitschrift für Physik, vol. 77, 1932, pp. 1-11, DOI:10.1007/BF01342433.

• mwc5i(DE) W. Heisenberg, Über den Bau der Atomkerne II, in Zeitschrift für Physik, vol. 78, 1932, pp. 156-164, DOI:10.1007/BF01337585.

• mwc5q(DE) W. Heisenberg, Über den Bau der Atomkerne III, in Zeitschrift für Physik, vol. 80, 1932, pp. 587-596, DOI:10.1007/BF01335696.

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• citerefbritannica-com(EN) baryon, su Enciclopedia Britannica, Encyclopædia Britannica, Inc.

• mwc6c(EN) Particle Data Group – mwc6gReview of Particle Physics (2008).

• mwc6o(EN) Georgia State University – mwc6sHyperPhysics

• mwc60The Review of Particle Physics, su pdg.lbl.gov.